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(1) 光栅方程
反射式平面衍射光栅是在高精度平面上雕刻出一系列等宽、等间距的刻槽而成的元件。 一般的光栅在一毫米内有几十到几千个缺口。 面积可达600mm×400mm。
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如图12-7所示,当一束平行复合光入射到光栅上时,光栅可以将其按波长分解成光谱,这是多缝衍射和干涉的结果。 在由光栅产生的光谱中,谱线的位置由多缝衍射图案中的主极大值条件决定。
如图12-7所示,相邻两条分划线对应的光线与光线的光程差为:
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参见 «Material Light» P196 (5-71) 公式
由波动光学可知,多缝夫琅和费衍射的光强分布公式为:
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相干光束干涉最大值的条件为:
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由式(1)和(2)可得相邻两条光线干涉最大值的条件——光栅方程为:
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式中,i——入射角
θ - 衍射角
d——刻划间距,通常称为光栅常数
m - 谱阶,m =
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(3) 可以改写为:
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(2) 讨论
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由式(4)可知,当光栅距离d和入射角i一定时,
1.
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从第一级开始,同级不同波长为主,按波长顺序由短波向长波传播(图12-8)。
2、当m=0时光纤光谱仪的原理,零级光的所有波长混合在一起,没有色散,称为零级光谱。它的位置对应于反射方向,即
620)this.width=620;" src="http://editerupload.eepw.com.cn/fetch/20131227/211670_1_10.jpg" border=0>两边零阶光,m>0称为正谱;m0称为负谱。
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(3) 限制条件
最高光谱阶数受制于条件
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它与光栅常数 d 成反比。 在式(5)式的条件下,较小的d可以获得较大的色散率。
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实践中常用的反线色散比
620)this.width=620;" src="http://editerupload.eepw.com.cn/fetch/20131227/211670_1_14.jpg" border=0>,单位一般为nm/mm。
3.光栅分辨率
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式(8)是光栅理论分辨率公式。 可以看出:
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在图 12-11 中,入射狭缝 S1 和出射狭缝 S2 均位于色散系统的同一侧,均位于 M 的焦平面上。入射狭缝 S1 出射的光束被反射经凹面镜M成为平行光束,投射到光栅G上,分光后的光束重新投射到M上光纤光谱仪的原理,经M聚焦后经平面镜M1转向S2狭缝出射.
4、光栅的转动机构
当入射角i固定时,光栅的波长扫描关系可用下式表示:
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在单色仪和分光光度计中,入射狭缝和出射狭缝的位置是固定的,所以一旦装上光栅,入射光和出射光的夹角δ就固定了,如图12-13所示(图中
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